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== Proposta ==
O grupo 5 - Bruno e Stevan propoe criar na wiki stoa e expandir o artigo da Wikipedia sobre [https://pt.wikipedia.org/wiki/Termoluminesc%C3%AAncia Termoluminescência]. 
Para compreender melhor o fenômeno de Termoluminescência (TL) , é necessário introduzir alguns conceitos básicos sobre a luminescência. Aluminescência é o fenômeno de emissão em             forma de luz resultado de uma transição radiativa num átomo, íon, moçécula,radical ou cristal, de um estado eletrônico exitado ao estado fundamental ou a outro estado com menor energia. Ela   pode ser considerada como uma conversão de outras formas de energia em [[luz]].
    <br/>
Portanto ao termo [[Termoluminescência]] (TL) é a emissão luminescente proveniente de de um material, previamente irradiado, quando calor é adicionado artificialmente.


[[Experienciaalimentos.jpg]]

==História==
:Segundo Becker (1973) há relatos de que alquimistas medievais já sabiam que certos minerais emitiam uma fraca luz no escuro quando os mesmos eram aquecidos.
:Contudo, possivelmente o primeiro relato de caráter científico do fenômeno da termoluminescência foi feito em 1663 por Robet Boyle, que notou uma “luz esmaecida” de um diamante quando submetida a um processo de aquecimento.
:Até 1940, ano em que foi inventada a fotomultiplicadora, o fenômeno da TL era utilizado, apenas, como ferramenta na identificação de minerais. 
:Estimulado pelos trabalhos de Farrington Daniels na universidade de Wisconsin, em 1950, o fenômeno da termoluminescência passou a ser utilizado para realizar medidas de exposição à radiação nuclear, além de outras aplicações.
:Iniciou-se por volta deste período, também, o estudo do mecanismo envolvido com a termoluminescência, principalmente pelos trabalhos de Randall e
:Wilkins, em 1945, que formularam um modelo teórico para a curva de emissão.
:Todavia, a possibilidade do uso da termoluminescência na datação arqueológica e geológica só surgiu em 1953, sugerida por Daniels et al. (1953), e logo após com o trabalho apresentado por Kennedy e Knopf, em 1960, no Meeting of American Association for the Advance of Science,relatando resultados de datação por TL de amostras arqueológicas e de lava (Santos, 2002).
:Neste mesmo ano Grögler et al. (Tatumi, 1987) detectou que amostras cerâmicas apresentavam o fenômeno da termoluminescência, levantando assim, o potencial de utilização destes materiais para datação arqueológica.
:Em 1961, os trabalhos de datação de amostras geológicas por termoluminescência tomaram um grande impulso com os trabalhos de Johnson (Aitken; 1985), datando rochas presentes nas proximidades da intrusão da lava, a fim de determinar a época em que a mesma fluiu pela região.
:Porém, nesta época, os pesquisadores encontravam diversas dificuldades na utilização da termoluminescência para datação arqueológica e geológica, pois a quantidade de impurezas presentes nas amostras já era um fato bastante conhecido, mas não havia sido feito um estudo do seu papel na TL. 
:Subseqüentemente, com o estudo do mecanismo e do papel das impurezas na TL, McDougall (1968) em (Santos, 2002), a termoluminescência passou a
:ser utilizada para datação arqueológica em diversos laboratórios pelo mundo.
:Imediatamente, após o início da década de 70, surgiram extensões do uso da datação por termoluminescência para diversos materiais, como argilas queimadas, que potencialmente apresentam-se como uma ferramenta para o estudo da paleontologia, onde o método do carbono 14 é limitado; a calcita para datação de estalagmite e a lava vulcânica para estudo em geologia, etc.
:No Brasil, as primeiras datações por TL foram feitas no Instituto de Física da USP, por Szmuk e Watanabe em 1971, quando dataram vasos cerâmicos e urnas funerárias encontradas no interior de São Paulo, dando seqüência a diversos trabalhos em vários sítios arqueológicos pelo Brasil, como no Parque Nacional do Xingú Miyamoto e Watanabe.(1974), Araripe no Norte do Brasil Matsuoka (1984),(Santos,2002).
:Atualmente, têm sido feitas diversas datações por TL de materiais provenientes de diversos locais do Brasil, realizadas pelo Laboratório de Vidros da FATEC/SP, no Instituto de Física da USP.
:Em Sergipe, o potencial para datação arqueológica foi levantado após a implantação do Laboratório de Caracterização de Materiais, posteriormente, Laboratório de Preparação e Caracterização de Materiais (LPCM), em 1992, no Departamento de Física da Universidade
:Federal de Sergipe (UFS) e com a implantação do Projeto Arqueológico de Xingó, pois nos sítios escavados na região foram encontradas grandes quantidades de materiais cerâmicos, levantando a possibilidade de formação de um grupo de datação arqueológica por TL no
:LPCM (Santos, 2002).

==Modelos cineticos para o processo de termoluminescencia==
===Modelo de Randall e Wilkins (cinetica de primeira ordem)===

Randall e Willkins (1945) fizeram a primeira formulacao metematica do processo de TL, desprezando o re-armadilhamento de eletrons liberados termicamente.

A hipotese fundamental neste modelo e a probabilidade p, por unidade de tempo, de um eletron, num nivel de energia E, contado a partir do fundo de BC (Banda de Conducao), ser liberado da armadilha, a temperatura absoluta T:

<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> p = s.exp(- E/kT) </math> 
|} (1.1)</center>,

onde K e a constante de Boltzmann, s e o fator de frequencia; E e tembem conhecido como o nome de energia de ativacao.

Supondo que os eletrons liberados termicamente recombinam-se com os buracos nos centros de recombinacao, imediatamente, a intensidade de emissao termoluminescente I(t) e proporcional a varicao do numero de armadilhas preenchidas com eletrons n, e temos

<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> I(t) \alpha	-dn/dt = n.s.exp(- E/kT) </math> 
|}(1.2) </center>


Admitindo que o aquecimento da amostra e linear, com coeficiente linear <math> dT/dt = \beta </math> contante positiva, obtemos a seguinte expressao para n(T):

      <center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> n(t) = n_o.exp\left(-\int_{T_o}^T \frac{s}{\beta}e^{-\frac{E}{kT'}}dT \right) </math> 
|}(1.3) </center>

onde <math> n_o = n(to)</math>.  Da equacao  (1.2) obtem-se a seguite:

           <center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> I(T) = C.n_o.s.exp\left(-\frac{E}{kT}\right)  exp\left(-\int_{T_o}^T \frac{s}{\beta}e^{-\frac{E}{kT'}}dT' \right) </math> 
|}(1.4) </center>.

A dependencia de <math>dn/dt</math> em n conduz a cinetica de primeira ordem ou a cinetica monomolecular. Observamos umpico na emissao termoluminescente, cuja forma e assimetrica (colocar figura A)

===Modelo de Garlick e Gibson (link) (cinetica de segunda ordem) ===

Na realidade, Garlick e gibson (1948), no seu trabalho original consideraram:

<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math>I(t) =  -C\frac{dn}{dt} = C\frac{n^2}{\tau} </math> 
|}(1.5) </center>

onde <math> \tau = p^{-1} </math> e obtiveram a equacao da intensidade TL:


<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math>I(T) = C.n^2_o\frac{s}{N}exp\left(-\frac{E}{kT}\right)\begin{bmatrix} 1 + \frac{n_os}{N\beta}\int^T_{To}exp\left(-\frac{E}{kT'} \right)dT'  \end{bmatrix}^{-2} </math>
|}(1.6) </center>



A presenca do temo <math>n^2 </math>na derivada de n em relacao ao tempo caracteriza a cinetica de segunda ordem ou cinetica bimolecular. surge um pico aproximadamente simetrico na emissao termoluminescente, como mostra a figura 2.2.B 
(FIGURA 2.2 B)

===Modelo de Halperin e Braner===

Um tratamento matematico generalizado e compreensivel fisicamente para o processo de TL foi feito por Halperin e Braner (colocar links para os nomes ) (1960), que utilizaram as equacoes diferenciais desenvolvidas em 1956 por Adirovich (link) para explicar o fenomero de fosforescencia(*) (rodape - a fosoforecencia pode ser considerada como termoluminescencia isotermica e pode dar similar informacao sobre os parametros das armadilhas). Halperin e Braner consideraram um modelo constando de uma unica especie de armadilha e uma de centros de recombinacao.

As N armadilhas estao ligadas a banda de conducao atraves de dois coeficientes:
Um coeficiente de liberacao termica de eletrons aprisionados, p, e o outro de recaptura de eletrons livres, com n o numero de armadilhas preenchidas com eletrons e o de centros de recombinacao ocupadas com buracos, com  m, a neutralidade da carga total e dada por: 



<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> n + n_c = m </math>
|}(1.7) </center>


As variacoes de n, nc e m em relacao ao tempo sao dadas por:


<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> \frac{dm}{dt} = -A_m.m.n_c </math> 
|}(1.8) </center>


<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> \frac{dn}{dt} = -s.n.exp\left(-\frac{E}{kT}\right)+ n_c\left(N-n\right)An </math> 
|}(1.9) </center>


<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> \frac{dn_c}{dt} = s.n.exp\left(-\frac{E}{kT}\right) - n_c\begin{bmatrix}mA_m + (N-n)A_n\end{bmatrix} </math>
|}(1.10) </center>
 

A figura (X2) mostra o processo descrito pelas equacoes (1.8),(1.9) e (1.10). A intensidade de emissao termoluminescente e igual a taxa de variacao de m, isto e:
<center>
{| border=1 cellpadding=10 style="border-collapse:collapse"
|-----
| bgcolor="#fff8ff" |<math> I(t) = -C\frac{dm}{dt}</math>
|}(1.12) </center>


A primeira equacao descreve o processo no qual a concentracao m varia com t por consequencia da recombinacao de eletron livre com buraco  (FIGURA 2.3)



A segunda equacao descreve a cinetica de eletrons entre as armadilhas e a banda de conducao. A taxa de liberacao desses eletrons e proporcional a concentracao de eletrons aprisionados n, e a probabilidade p, e a taxa de recaptura e proporcional a concentracap de n com t e, por isso, descrita pela equacao (2.9).
a terceira equacao descreve a variacao de nc com t e, e claro, depende de eletrons liberados das armadilhas, <math> </math>, de eletrons recapturados <math> </math> e de eletrons que sobrem recombinacao <math> </math>.

E necessario acrescentar a condicao de neutralidade global de carga, ja mencionada (eq 2.7). Tomando a primeira derivada de m com respeito a tempo, ten-se:

<math> </math>

O conjunto das equacoes (2.8) - (2.10), pode ser resolvido numericamente para o conjunto de parametros Am, An, no, mo, nc, N, E e s, (Shenker e Chen, 1972) (link).

As hipoteses basicas adotadas por Adirovitch (link), Halperin e Braner (link), sao as seguintes: 

<math> </math> <math> </math>

A primeira hipotese significa que nao ocorre uma acumulacao de eletrons na banda de conducao, portanto, a equacao (2.12), torna-se:

<math> </math>

A segunda hipotese significa que durante o aquecimento da amostra, a concentracao de eletrons na banda de conducao e muito menor que a de armadilhas cheias.
A partir das hipoteses dadas na equacao (2.13) e (2.14), e das equacoes (2.8) - (2.11), obtemos a seguinte relacao:

<math> </math>

Esta e uma equacao geral da intensidade de emissao termoluminscente e pode ser usada para os casos particulares dos processos de cineticas de primeira e segunda ordem, adicionadas algumas hipoteses.

No caso de: <math> </math>

a equacao (2.16) torna-se 
.
. 
 <math> </math>

que corresponde ao modelo proposto por Randall e Wilkins e e igual a equacao  (2.2)

Considere o caso contrario, isto e, <math> </math>.

Como n e m diminuem durante o aquecimento da amostra, a relacao acima continua sendo valida, uma vez que essa relacao e satisfeita inicialmente. Alem disso, se N >> n, a equacao (2.16) torna-se

<math> </math>

Considerando <math> </math>, a equacao (2.20) fica:

<math> </math>

que corresponde a equacao de segunda ordem deduzida por Garlick e Gibson (link).

==Aplicações==
 nuclear e medical applications

Geologia e archeologi


[[Imagem:wulfenite_swuv.jpg|150px|150px|thumb| Wulfenita apresenta fluorescência quando resfriada a baixo de zero]]

[[Imagem:Thermolumine.png|thumb|Termoluminescência da Fluorita, que apresenta o tom azulado quando é aquecida]]

==Referências==

[http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S1350448701002578 Radiation Measurements Volume 35, Issue 1, January 2002, Pages 47–57]<br/>
Dissertação de Mestrado - 2001 - Andrade, Marcelo Barbosa de - Datação de Peixe Fóssil da Chapada de Araripe-CE por Termoluminescência e Ressonância Paramagnética Eletronica (EPR)<br/>
Dissertação de Mestrado - 1994 - Arenas, Jorge Sabino Ayala - Datação de sedimento da Ilha de Cananéia, SP, e da Duna de Pilão Arcado, Bahia, pelo método de termoluminescência. 

McKeever, S.W.S. Thermoluminescence of Solids<br/>
[http://users.ece.gatech.edu/~hamblen/uvminerals/thermo.htm Thermo1]<br/>
[http://users.ece.gatech.edu/~hamblen/uvminerals/cool.htm Thermo2]<br/>
[http://en.wikipedia.org/wiki/Thermoluminescence wiki - Ing]<br/>
[http://www.ati.ac.at/~vanaweb/papers/archview.pdf - Thermoluminescence pdf]<br/>