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| − | + | Realizamos uma investigação acerca das radiações de raios X , utilizando um difratômetro automatizado que nos fornecia espectros de intensidade por ângulo de detecção do espalhamento dessas radiações. Neste equipamento, um feixe de elétrons era acelerado em direção a um alvo de Molibdênio (Mo) e durante o processo ocorria emissão de espectro de radiação com energias da ordem de keV. Verificamos que para uma energia menor que a energia de ionização do alvo de Mo, o espectro apresentava-se contínuo, porém para energias maiores que esta, o espectro apresentava picos, o que nos levou a concluir que o espectro era formado pela superposição de dois tipos de radiação: uma devido à desaceleração dos elétrons ao se aproximarem do alvo de Mo e outra devido à interação destes elétrons com os átomos de Mo (ionização), aqui chamadas de $ K_{\alpha} $ e $ K_{\beta} $. Também conseguimos, através de um filtro de Zircônio, polarizar esta radiação fazendo com que só o atravessasse a radiação $ K_{\alpha} $. Esta polarização só foi possível pelo fato da energia de ionização de nosso polarizador (Zr) possuir um valor entre as energias de $ K_{\alpha} $ e $ K_{\beta} $. Finalmente, utilizando a radiação polarizada, estudamos a difração num alvo de monocristal de NaCl, desvendando sua geometria molecular | |
Edição das 18h43min de 10 de setembro de 2011
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Raios X
Resumo
Realizamos uma investigação acerca das radiações de raios X , utilizando um difratômetro automatizado que nos fornecia espectros de intensidade por ângulo de detecção do espalhamento dessas radiações. Neste equipamento, um feixe de elétrons era acelerado em direção a um alvo de Molibdênio (Mo) e durante o processo ocorria emissão de espectro de radiação com energias da ordem de keV. Verificamos que para uma energia menor que a energia de ionização do alvo de Mo, o espectro apresentava-se contínuo, porém para energias maiores que esta, o espectro apresentava picos, o que nos levou a concluir que o espectro era formado pela superposição de dois tipos de radiação: uma devido à desaceleração dos elétrons ao se aproximarem do alvo de Mo e outra devido à interação destes elétrons com os átomos de Mo (ionização), aqui chamadas de $ K_{\alpha} $ e $ K_{\beta} $. Também conseguimos, através de um filtro de Zircônio, polarizar esta radiação fazendo com que só o atravessasse a radiação $ K_{\alpha} $. Esta polarização só foi possível pelo fato da energia de ionização de nosso polarizador (Zr) possuir um valor entre as energias de $ K_{\alpha} $ e $ K_{\beta} $. Finalmente, utilizando a radiação polarizada, estudamos a difração num alvo de monocristal de NaCl, desvendando sua geometria molecular
Cabeçalho 2
Esta experiência não deu certo!
Dê uma olhada na torre em frente a explosão. Deve estar bem longe do epicentro.
